切空间 是与光滑流形 上的某一点相联系的向量空间 ,表示经过该点的运动所能具有的瞬时方向和速度。对于流形 M M M 上的点 p p p ,其切空间记为 T p M T_pM T p M ,是曲线的切线和曲面的切平面概念的推广。若 M M M 的维数为 n n n ,则 T p M T_pM T p M 是一个 n n n 维实向量空间。切空间提供了在流形上定义微分所需的局部线性结构。(web.stanford.edu )
几何解释 对于欧几里得空间 R N \mathbb{R}^N R N 中的光滑子流形 M M M ,点 p p p 处的切空间可视为所有位于 M M M 内且满足 γ ( 0 ) = p \gamma(0)=p γ ( 0 ) = p 的光滑曲线的速度向量 γ ′ ( 0 ) \gamma'(0) γ ′ ( 0 ) 所构成的集合。这个集合是 R N \mathbb{R}^N R N 的一个线性子空间 ,其维数等于 M M M 的维数,而不一定等于环境空间的维数。若局部参数化 ϕ \phi ϕ 满足 ϕ ( 0 ) = p \phi(0)=p ϕ ( 0 ) = p ,则切空间可视为 d ϕ 0 d\phi_0 d ϕ 0 的像。(web.stanford.edu )
向量空间 T p M T_pM T p M 必须与平移后得到的仿射空间 p + T p M p+T_pM p + T p M 区分开来,后者才是画成经过 p p p 的切线或切平面。前者包含零向量,后者经过切点。对于抽象流形,无须借助环境欧几里得空间:切向量可由光滑结构内在地定义。(ocw.mit.edu )
用曲线定义 在无边界光滑流形上,考虑光滑曲线
γ : ( − ε , ε ) ⟶ M , γ ( 0 ) = p . \gamma:(-\varepsilon,\varepsilon)\longrightarrow M, \qquad \gamma(0)=p. γ : ( − ε , ε ) ⟶ M , γ ( 0 ) = p .
如果两条这样的曲线在坐标中的速度相同,即
d d t ( φ ∘ γ 1 ) ( t ) ∣ t = 0 = d d t ( φ ∘ γ 2 ) ( t ) ∣ t = 0 , \left.\frac{d}{dt}(\varphi\circ\gamma_1)(t)\right|_{t=0} = \left.\frac{d}{dt}(\varphi\circ\gamma_2)(t)\right|_{t=0}, d t d ( φ ∘ γ 1 ) ( t ) t = 0 = d t d ( φ ∘ γ 2 ) ( t ) t = 0 ,
则它们表示同一个切向量,其中 φ \varphi φ 是 p p p 附近的坐标图。链式法则 保证,在一个坐标图中相同的速度,在每个坐标图中也都相同。因此,切向量就是在 p p p 处具有相同一阶行为的曲线所构成的等价类 。(math.stanford.edu )
通过坐标,可以将通常的向量加法和标量乘法转移到这些等价类上。每个坐标速度都能由一条局部曲线实现,因此所得空间的维数为 n n n 。重要的是,切向量记录的是速度,而不只是未参数化的路径:将 γ ( t ) \gamma(t) γ ( t ) 替换为 γ ( a t ) \gamma(at) γ ( a t ) ,会使其速度乘以 a a a 。因此,曲线即使描绘同一条路径,也可能表示不同的切向量。(math.stanford.edu )
用导子定义 一种等价的定义将切向量视为沿某个方向求导的算子。设 C ∞ ( M ) C^\infty(M) C ∞ ( M ) 表示 M M M 上光滑实值函数构成的代数。点 p p p 处的导子 是一个实线性映射
v : C ∞ ( M ) ⟶ R , v:C^\infty(M)\longrightarrow\mathbb{R}, v : C ∞ ( M ) ⟶ R ,
满足逐点乘积法则
v ( f g ) = f ( p ) v ( g ) + g ( p ) v ( f ) . v(fg)=f(p)v(g)+g(p)v(f). v ( f g ) = f ( p ) v ( g ) + g ( p ) v ( f ) .
这些导子构成的向量空间可自然地与 T p M T_pM T p M 等同起来。也可以等价地使用定义在 p p p 附近的函数,并将那些在 p p p 的某个邻域内相同的函数视为同一个对象。(math.stanford.edu )
表示 v v v 的曲线通过下式作用于光滑函数 :
v ( f ) = d d t f ( γ ( t ) ) ∣ t = 0 . v(f)=\left.\frac{d}{dt}f(\gamma(t))\right|_{t=0}. v ( f ) = d t d f ( γ ( t )) t = 0 .
这就将几何上的速度与方向导数 联系起来。导子表述尤其有用,因为它无须借助嵌入或选定的参数化就能定义切向量。(math.stanford.edu )
坐标与微分 局部坐标 x 1 , … , x n x^1,\ldots,x^n x 1 , … , x n 确定了 T p M T_pM T p M 的一组基 :
∂ ∂ x 1 ∣ p , … , ∂ ∂ x n ∣ p . \left. \frac{\partial}{\partial x^1}\right|_p,\ldots, \left.\frac{\partial}{\partial x^n}\right|_p. ∂ x 1 ∂ p , … , ∂ x n ∂ p .
因此,每个切向量都可唯一地表示为
v = ∑ i = 1 n v i ∂ ∂ x i ∣ p . v=\sum_{i=1}^n v^i \left.\frac{\partial}{\partial x^i}\right|_p. v = i = 1 ∑ n v i ∂ x i ∂ p .
它对函数的作用可利用该函数坐标表达式的偏导数 来计算。换用坐标 y j y^j y j 时,其分量按下式变换:
v ~ j = ∑ i ∂ y j ∂ x i ( p ) v i . \widetilde v^{\,j} =\sum_i\frac{\partial y^j}{\partial x^i}(p)v^i. v j = i ∑ ∂ x i ∂ y j ( p ) v i .
分量发生变化,但向量本身不变。(math.mit.edu )
光滑映射 F : M → N F:M\to N F : M → N 诱导出其微分 ,也称推前:
d F p : T p M ⟶ T F ( p ) N . dF_p:T_pM\longrightarrow T_{F(p)}N. d F p : T p M ⟶ T F ( p ) N .
它将一条曲线的速度映射为复合曲线 F ∘ γ F\circ\gamma F ∘ γ 的速度。在坐标中,这个线性映射由雅可比矩阵 表示。微分满足
d ( G ∘ F ) p = d G F ( p ) ∘ d F p , d(G\circ F)_p=dG_{F(p)}\circ dF_p, d ( G ∘ F ) p = d G F ( p ) ∘ d F p ,
从而将通常的求导 推广到流形上。(math.mit.edu )
嵌入情形的例子与约束 对于单位球面 S n − 1 ⊂ R n S^{n-1}\subset\mathbb{R}^n S n − 1 ⊂ R n ,
T p S n − 1 = { v ∈ R n : p ⋅ v = 0 } . T_pS^{n-1}=\{v\in\mathbb{R}^n:p\cdot v=0\}. T p S n − 1 = { v ∈ R n : p ⋅ v = 0 } .
因此,按欧几里得内积 衡量,其切空间是径向方向的正交补 。在 S 2 S^2 S 2 的北极,切空间由向量 ( a , b , 0 ) (a,b,0) ( a , b , 0 ) 构成,而仿射切平面则由点 ( a , b , 1 ) (a,b,1) ( a , b , 1 ) 构成。(math.ucla.edu )
更一般地,若光滑映射 F : R N → R k F:\mathbb{R}^N\to\mathbb{R}^k F : R N → R k 满足 M = F − 1 ( c ) M=F^{-1}(c) M = F − 1 ( c ) ,且 c c c 是正则值,则
T p M = ker d F p . T_pM=\ker dF_p. T p M = ker d F p .
因此,切空间是线性化约束的核 。由秩—零化度定理 ,其维数 为 N − k N-k N − k 。正则性假设至关重要:带有奇点的零点集未必是流形,而定义该零点集的映射之微分的核,也未必能描述其中曲线的速度。(web.stanford.edu )
切丛与附加结构 不交并
T M = ⨆ p ∈ M T p M TM=\bigsqcup_{p\in M}T_pM T M = p ∈ M ⨆ T p M
构成切丛 ,它是 M M M 上的一个向量丛 。对于 n n n 维流形,其总空间的维数为 2 n 2n 2 n ;局部上可将其等同于 U × R n U\times\mathbb{R}^n U × R n 。光滑向量场 以光滑的方式为每个点指定一个切向量。局部上的这种等同,并不意味着所有切空间之间存在典范的全局等同。(math.ucla.edu )
对偶空间 T p ∗ M T_p^*M T p ∗ M 称为余切空间 。对于光滑标量函数,d f p df_p d f p 属于这个对偶空间。黎曼度量张量 为每个切空间提供一个内积,使我们能够测量长度和角度,并通过
g p ( grad f , v ) = d f p ( v ) g_p(\operatorname{grad}f,v)=df_p(v) g p ( grad f , v ) = d f p ( v )
定义梯度 。这些度量概念需要切空间本身以外的附加结构。(math.stanford.edu )