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数学 / tangent-space

切空间

切空间是可微流形在某一点处所有一阶方向构成的向量空间。

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流形向量空间欧几里得空间线性子空间仿射空间链式法则等价类线性映射切空间

切空间是与光滑流形上的某一点相联系的向量空间,表示经过该点的运动所能具有的瞬时方向和速度。对于流形 MM 上的点 pp,其切空间记为 TpMT_pM,是曲线的切线和曲面的切平面概念的推广。若 MM 的维数为 nn,则 TpMT_pM 是一个 nn 维实向量空间。切空间提供了在流形上定义微分所需的局部线性结构。(web.stanford.edu)

几何解释

对于欧几里得空间 RN\mathbb{R}^N 中的光滑子流形 MM,点 pp 处的切空间可视为所有位于 MM 内且满足 γ(0)=p\gamma(0)=p 的光滑曲线的速度向量 γ′(0)\gamma'(0) 所构成的集合。这个集合是 RN\mathbb{R}^N 的一个线性子空间,其维数等于 MM 的维数,而不一定等于环境空间的维数。若局部参数化 ϕ\phi 满足 ϕ(0)=p\phi(0)=p,则切空间可视为 dϕ0d\phi_0 的像。(web.stanford.edu)

向量空间 TpMT_pM 必须与平移后得到的仿射空间 p+TpMp+T_pM 区分开来,后者才是画成经过 pp 的切线或切平面。前者包含零向量,后者经过切点。对于抽象流形,无须借助环境欧几里得空间:切向量可由光滑结构内在地定义。(ocw.mit.edu)

用曲线定义

在无边界光滑流形上,考虑光滑曲线

γ:(−ε,ε)⟶M,γ(0)=p.\gamma:(-\varepsilon,\varepsilon)\longrightarrow M, \qquad \gamma(0)=p.

如果两条这样的曲线在坐标中的速度相同,即

ddt(φ∘γ1)(t)∣t=0=ddt(φ∘γ2)(t)∣t=0,\left.\frac{d}{dt}(\varphi\circ\gamma_1)(t)\right|_{t=0} = \left.\frac{d}{dt}(\varphi\circ\gamma_2)(t)\right|_{t=0},

则它们表示同一个切向量,其中 φ\varphi 是 pp 附近的坐标图。链式法则保证,在一个坐标图中相同的速度,在每个坐标图中也都相同。因此,切向量就是在 pp 处具有相同一阶行为的曲线所构成的等价类。(math.stanford.edu)

通过坐标,可以将通常的向量加法和标量乘法转移到这些等价类上。每个坐标速度都能由一条局部曲线实现,因此所得空间的维数为 nn。重要的是,切向量记录的是速度,而不只是未参数化的路径:将 γ(t)\gamma(t) 替换为 γ(at)\gamma(at),会使其速度乘以 aa。因此,曲线即使描绘同一条路径,也可能表示不同的切向量。(math.stanford.edu)

用导子定义

一种等价的定义将切向量视为沿某个方向求导的算子。设 C∞(M)C^\infty(M) 表示 MM 上光滑实值函数构成的代数。点 pp 处的导子是一个实线性映射

v:C∞(M)⟶R,v:C^\infty(M)\longrightarrow\mathbb{R},

满足逐点乘积法则

v(fg)=f(p)v(g)+g(p)v(f).v(fg)=f(p)v(g)+g(p)v(f).

这些导子构成的向量空间可自然地与 TpMT_pM 等同起来。也可以等价地使用定义在 pp 附近的函数,并将那些在 pp 的某个邻域内相同的函数视为同一个对象。(math.stanford.edu)

表示 vv 的曲线通过下式作用于光滑函数:

v(f)=ddtf(γ(t))∣t=0.v(f)=\left.\frac{d}{dt}f(\gamma(t))\right|_{t=0}.

这就将几何上的速度与方向导数联系起来。导子表述尤其有用,因为它无须借助嵌入或选定的参数化就能定义切向量。(math.stanford.edu)

坐标与微分

局部坐标 x1,…,xnx^1,\ldots,x^n 确定了 TpMT_pM 的一组基:

∂∂x1∣p,…,∂∂xn∣p.\left. \frac{\partial}{\partial x^1}\right|_p,\ldots, \left.\frac{\partial}{\partial x^n}\right|_p.

因此,每个切向量都可唯一地表示为

v=∑i=1nvi∂∂xi∣p.v=\sum_{i=1}^n v^i \left.\frac{\partial}{\partial x^i}\right|_p.

它对函数的作用可利用该函数坐标表达式的偏导数来计算。换用坐标 yjy^j 时,其分量按下式变换:

v~ j=∑i∂yj∂xi(p)vi.\widetilde v^{\,j} =\sum_i\frac{\partial y^j}{\partial x^i}(p)v^i.

分量发生变化,但向量本身不变。(math.mit.edu)

光滑映射 F:M→NF:M\to N 诱导出其微分,也称推前:

dFp:TpM⟶TF(p)N.dF_p:T_pM\longrightarrow T_{F(p)}N.

它将一条曲线的速度映射为复合曲线 F∘γF\circ\gamma 的速度。在坐标中,这个线性映射由雅可比矩阵表示。微分满足

d(G∘F)p=dGF(p)∘dFp,d(G\circ F)_p=dG_{F(p)}\circ dF_p,

从而将通常的求导推广到流形上。(math.mit.edu)

嵌入情形的例子与约束

对于单位球面 Sn−1⊂RnS^{n-1}\subset\mathbb{R}^n,

TpSn−1={v∈Rn:p⋅v=0}.T_pS^{n-1}=\{v\in\mathbb{R}^n:p\cdot v=0\}.

因此,按欧几里得内积衡量,其切空间是径向方向的正交补。在 S2S^2 的北极,切空间由向量 (a,b,0)(a,b,0) 构成,而仿射切平面则由点 (a,b,1)(a,b,1) 构成。(math.ucla.edu)

更一般地,若光滑映射 F:RN→RkF:\mathbb{R}^N\to\mathbb{R}^k 满足 M=F−1(c)M=F^{-1}(c),且 cc 是正则值,则

TpM=ker⁡dFp.T_pM=\ker dF_p.

因此,切空间是线性化约束的核。由秩—零化度定理,其维数为 N−kN-k。正则性假设至关重要:带有奇点的零点集未必是流形,而定义该零点集的映射之微分的核,也未必能描述其中曲线的速度。(web.stanford.edu)

切丛与附加结构

不交并

TM=⨆p∈MTpMTM=\bigsqcup_{p\in M}T_pM

构成切丛,它是 MM 上的一个向量丛。对于 nn 维流形,其总空间的维数为 2n2n;局部上可将其等同于 U×RnU\times\mathbb{R}^n。光滑向量场以光滑的方式为每个点指定一个切向量。局部上的这种等同,并不意味着所有切空间之间存在典范的全局等同。(math.ucla.edu)

对偶空间 Tp∗MT_p^*M 称为余切空间。对于光滑标量函数,dfpdf_p 属于这个对偶空间。黎曼度量张量为每个切空间提供一个内积,使我们能够测量长度和角度,并通过

gp(grad⁡f,v)=dfp(v)g_p(\operatorname{grad}f,v)=df_p(v)

定义梯度。这些度量概念需要切空间本身以外的附加结构。(math.stanford.edu)